Условие интерференционного максимума: Если оптическая разность хода Δ равна целому числу длин волн в вакууме (четному числу полуволн)
(м=0,1,2,…) то и колебания, возбуждаемые в точке М, будут происходить в одинаковой фазе.
Условие интерференционного минимума. Если оптическая разность хода Δ равна нечетному числу полуволн
(т=0,1,2,...), то и колебания, возбуждаемые в точке М, будут происходить в противофазе.
Лекция № 3. 2ч.
Методы наблюдения интерференции. До изобретения лазеров, во всех приборах когерентные световые пучки получали разделением волны, излучаемой одним источником, на две части, которые после прохождения разных оптических путей накладывали друг на друга и наблюдали интерференционную картину.
1. Метод Юнга. Свет от ярко освещенной щели S падает на две щели S]и S2, играющие роль когерентных источников. Интерференционная картина ВС наблюдается на экране Э.
2. Зеркала Френеля. Свет от источника S падает расходящимся пучком на два плоских зеркала А}0 и А2О, расположенных под малым углом φ. Роль когерентных источников играют мнимые S/1 и S/2изображения источника S. Интерференционная картина наблюдается на экране Э, защищенном от прямого попадания света заслонкой 3.
3. Бипризма Френеля. Свет от источника S э преломляется в призмах, в результате чего за бипризмой распространяются световые лучи, как бы исходящие из мнимых когерентных источников S]и S2.
4. Зеркало Ллойда. Точечный источник S находится близко к поверхности плоского зеркала М. Когерентными источниками служат сам источник S и его мнимое изображение 5,.
